یک موتور حرارتی ایده آل که بر روی چرخه کارنو کار می کند. کارایی موتورهای حرارتی

وقتی از برگشت پذیری فرآیندها صحبت می کنیم، باید در نظر گرفت که این نوعی ایده آل سازی است. تمام فرآیندهای واقعی برگشت ناپذیر هستند، بنابراین، چرخه هایی که موتورهای حرارتی در آن کار می کنند نیز برگشت ناپذیر و در نتیجه غیرتعادل هستند. با این حال، برای ساده کردن تخمین های کمی چنین چرخه هایی، لازم است که آنها را به عنوان تعادل در نظر بگیریم، یعنی گویی آنها فقط از فرآیندهای تعادلی تشکیل شده اند. این توسط دستگاه به خوبی توسعه یافته ترمودینامیک کلاسیک مورد نیاز است.

چرخه معروف موتور کارنو ایده آل یک فرآیند دایره ای معکوس تعادلی در نظر گرفته می شود. در شرایط واقعی، هیچ چرخه ای نمی تواند ایده آل باشد، زیرا ضرر و زیان وجود دارد. بین دو منبع گرما اتفاق می افتد دمای ثابتدر هیت سینک T 1و گیرنده حرارت تی 2، و همچنین سیال عامل، که به عنوان یک گاز ایده آل در نظر گرفته می شود (شکل 3.1).

برنج. 3.1.چرخه موتور گرمایی

ما معتقدیم که T 1 > تی 2 و حذف گرما از هیت سینک و تامین گرما به هیت سینک بر دمای آنها تأثیر نمی گذارد. T1و T2ثابت باقی می ماند. اجازه دهید پارامترهای گاز را در سمت چپ مشخص کنیم موقعیت افراطیپیستون موتور حرارتی: فشار - R 1جلد - V 1، درجه حرارت تی 1 . این نقطه 1 در نمودار روی محورها است P-V.در این لحظه گاز (سیال کار) با منبع گرمایی که دمای آن نیز هست برهمکنش می کند تی 1 . با حرکت پیستون به سمت راست، فشار گاز در سیلندر کاهش می یابد و حجم آن افزایش می یابد. این کار تا زمانی ادامه می یابد که پیستون به موقعیت تعیین شده توسط نقطه 2 برسد، جایی که پارامترهای سیال کار (گاز) مقادیر P 2 , V 2 را به خود می گیرند. T2. دما در این نقطه بدون تغییر باقی می ماند، زیرا دمای گاز و هیت سینک در هنگام انتقال پیستون از نقطه 1 به نقطه 2 (انبساط) یکسان است. چنین فرآیندی که در آن تیتغییر نمی کند ایزوترمال و منحنی 1-2 ایزوترم نامیده می شود. در این فرآیند گرما از منبع گرما به سیال عامل منتقل می شود. Q1.

در نقطه 2، سیلندر کاملاً از محیط خارجی جدا شده است (تبادل حرارتی وجود ندارد) و در حرکت بیشترپیستون به سمت راست، کاهش فشار و افزایش حجم در امتداد منحنی 2-3 رخ می دهد که به نام آدیاباتیک(فرایند بدون تبادل حرارت با محیط خارجی). هنگامی که پیستون به سمت راست منتهی می شود (نقطه 3) فرآیند انبساط به پایان می رسد و پارامترها دارای مقادیر P 3 , V 3 می شوند و دما برابر با دمای هیت سینک می شود. تی 2. با این موقعیت پیستون، عایق سیال کار کاهش می یابد و با هیت سینک در تعامل است. اگر اکنون فشار روی پیستون را افزایش دهیم، آنگاه در دمای ثابت به سمت چپ حرکت می کند T 2(فشرده سازی). از این رو، این فرآیند فشرده سازی همدما خواهد بود. در این فرآیند، گرما Q2از سیال کار به هیت سینک عبور می کند. پیستون با حرکت به سمت چپ با پارامترها به نقطه 4 می رسد P4، V4و T 2 که در آن سیال کار دوباره از محیط جدا می شود. فشرده سازی بیشتر در امتداد یک آدیابات 4-1 با افزایش دما اتفاق می افتد. در نقطه 1، فشرده سازی در پارامترهای سیال کار به پایان می رسد P 1 , V 1 , T 1. پیستون به حالت اولیه خود بازگشت. در نقطه 1، جداسازی سیال عامل از محیط خارجی حذف شده و چرخه تکرار می شود.

ضریب اقدام مفیدموتور کارنو ایده آل

کار انجام شده توسط موتور:

این فرآیند برای اولین بار توسط مهندس و دانشمند فرانسوی N. L. S. Carnot در سال 1824 در کتاب Reflections on the force motor of fire and on machines قادر به توسعه این نیرو مورد توجه قرار گرفت.

هدف از تحقیق کارنو این بود که دلایل ناقص بودن موتورهای حرارتی آن زمان (با راندمان ≤ 5 درصد) و یافتن راه هایی برای بهبود آنها بیابد.

چرخه کارنو از همه کارآمدتر است. کارایی آن حداکثر است.

شکل، فرآیندهای ترمودینامیکی چرخه را نشان می دهد. در فرآیند انبساط همدما (1-2) در یک دما تی 1 کار با تغییر انرژی داخلی بخاری یعنی تامین مقدار حرارت به گاز انجام می شود. س:

آ 12 = س 1 ,

خنک شدن گاز قبل از فشرده سازی (3-4) در طول انبساط آدیاباتیک (2-3) رخ می دهد. تغییر در انرژی درونی ΔU 23 در یک فرآیند آدیاباتیک ( Q=0) کاملاً به کار مکانیکی تبدیل می شود:

آ 23 = -ΔU 23 ,

دمای گاز در نتیجه انبساط آدیاباتیک (2-3) تا دمای یخچال کاهش می یابد. تی 2 < تی 1 . در فرآیند (3-4)، گاز به صورت همدما فشرده می شود و مقدار گرما را به یخچال منتقل می کند. Q2:

A 34 = Q 2,

این چرخه با فرآیند فشرده سازی آدیاباتیک (4-1) تکمیل می شود، که در آن گاز تا یک دما گرم می شود. T 1.

حداکثر مقدار راندمان موتورهای حرارتی که با گاز ایده آل کار می کنند، طبق چرخه کارنو:

.

ماهیت فرمول در اثبات شده بیان شده است با. قضیه کارنو که بازده هر موتور حرارتی نمی تواند از بازده چرخه کارنو که در همان دمای بخاری و یخچال انجام می شود بیشتر باشد.

6.3. قانون دوم ترمودینامیک

6.3.1. بهره وری موتورهای حرارتی چرخه کارنو

قانون دوم ترمودینامیک از تجزیه و تحلیل عملکرد موتورهای حرارتی (ماشین آلات) به وجود آمد. در فرمول کلوین به این صورت است: یک فرآیند دایره ای غیرممکن است که تنها نتیجه آن تبدیل گرمای دریافتی از بخاری به کاری معادل آن است.

طرح عملکرد یک موتور حرارتی (موتور حرارتی) در شکل نشان داده شده است. 6.3.

برنج. 6.3

چرخه موتور حرارتیشامل سه مرحله است:

1) بخاری مقدار گرمای Q 1 را به گاز منتقل می کند.

2) گاز در حال انبساط کار A را انجام می دهد.

3) برای بازگرداندن گاز به حالت اولیه، حرارت Q 2 به یخچال منتقل می شود.

از قانون اول ترمودینامیک برای یک فرآیند چرخه ای

Q=A

که در آن Q مقدار گرمای دریافتی توسط گاز در هر چرخه است، Q \u003d Q 1 - Q 2؛ Q 1 - مقدار حرارت منتقل شده به گاز از بخاری. س 2 - مقدار حرارتی که گاز به یخچال می دهد.

بنابراین، برای یک موتور حرارتی ایده آل، برابری است

Q 1 - Q 2 = A.

هنگامی که از دست دادن انرژی (به دلیل اصطکاک و اتلاف آن در محیط) در طول کار موتورهای حرارتی وجود ندارند، قانون بقای انرژی

Q 1 \u003d A + Q 2،

که در آن Q 1 گرمای منتقل شده از بخاری به سیال کار (گاز) است. A کار انجام شده توسط گاز است. Q2 حرارتی است که توسط گاز به یخچال منتقل می شود.

بهره وریموتور حرارتی با یکی از فرمول ها محاسبه می شود:

η = A Q 1 ⋅ 100% , η = Q 1 − Q 2 Q 1 ⋅ 100% , η = (1 − Q 2 Q 1) ⋅ 100% ,

که در آن A کار انجام شده توسط گاز است. Q 1 - حرارت منتقل شده از بخاری به سیال کار (گاز)؛ Q2 حرارتی است که توسط گاز به یخچال منتقل می شود.

متداول ترین مورد استفاده در موتورهای حرارتی چرخه کارنو است، زیرا مقرون به صرفه ترین است.

چرخه کارنو شامل دو ایزوترم و دو آدیابات است که در شکل 1 نشان داده شده است. 6.4.

برنج. 6.4

بخش 1-2 مربوط به تماس ماده کار (گاز) با بخاری است. در این حالت بخاری گرمای Q 1 را به گاز منتقل می کند و انبساط همدما گاز در دمای هیتر T 1 رخ می دهد. گاز کار مثبت انجام می دهد (A 12 > 0)، انرژی داخلی آن تغییر نمی کند (∆U 12 = 0).

بخش 2-3 مربوط به انبساط آدیاباتیک گاز است. در این حالت تبادل حرارت با محیط خارجی انجام نمی شود کار مثبت A 23 منجر به کاهش انرژی داخلی گاز می شود: ∆U 23 = -A 23، گاز تا دمای یخچال T 2 خنک می شود.

بخش 3-4 مربوط به تماس ماده کار (گاز) با کولر است. در این حالت گرمای Q 2 از گاز به یخچال تامین می شود و فشرده سازی همدما گاز در دمای یخچال T 2 اتفاق می افتد. گاز کار منفی انجام می دهد (A 34< 0), его внутренняя энергия не изменяется (∆U 34 = 0).

بخش 4-1 مربوط به فشرده سازی آدیاباتیک گاز است. در این حالت، هیچ تبادل حرارتی با محیط خارجی وجود ندارد، کار منفی A 41 انجام شده منجر به افزایش انرژی داخلی گاز می شود: ∆U 41 = -A 41، گاز تا دمای بخاری گرم می شود. T 1، یعنی به حالت اولیه خود برمی گردد.

راندمان موتور حرارتی که بر اساس چرخه کارنو کار می کند با استفاده از یکی از فرمول های زیر محاسبه می شود:

η = T 1 - T 2 T 1 ⋅ 100٪، η = (1 - T 2 T 1) ⋅ 100٪،

جایی که T 1 - دمای بخاری؛ T 2 - دمای یخچال.

مثال 9. ایده آل موتور گرماییدر هر سیکل 400 ژول کار انجام می دهد اگر راندمان دستگاه 40 درصد باشد در این حالت چقدر گرما به یخچال منتقل می شود؟

راه حل . بازده موتور حرارتی با فرمول تعیین می شود

η = A Q 1 ⋅ 100٪،

که در آن A کار انجام شده توسط گاز در هر چرخه است. س 1 - مقدار حرارتی که از بخاری به سیال کار (گاز) منتقل می شود.

مقدار مورد نظر مقدار حرارت Q 2 منتقل شده از سیال کار (گاز) به یخچال است که در فرمول نوشته شده درج نشده است.

رابطه بین کار A، گرمای Q 1 که از بخاری به گاز منتقل می شود و مقدار مورد نظر Q 2 با استفاده از قانون بقای انرژی برای یک موتور حرارتی ایده آل ایجاد می شود.

Q 1 \u003d A + Q 2.

معادلات یک سیستم را تشکیل می دهند

η = A Q 1 ⋅ 100% , Q 1 = A + Q 2 , )

که باید با توجه به Q 2 حل شود.

برای انجام این کار، ما از سیستم Q 1 را حذف می کنیم و از هر معادله بیان می کنیم

Q 1 \u003d A η ⋅ 100%, Q 1 \u003d A + Q 2)

و نوشتن تساوی قسمت های سمت راست عبارات حاصل:

A η ⋅ 100% = A + Q 2 .

مقدار مورد نظر با برابری تعیین می شود

Q 2 \u003d A η ⋅ 100% - A \u003d A (100% η - 1) .

محاسبه مقدار را می دهد:

Q 2 \u003d 400 ⋅ (100% 40% - 1) \u003d 600 J.

مقدار حرارت منتقل شده در هر چرخه از گاز به یخچال یک موتور حرارتی ایده آل 600 ژول است.

مثال 10. در یک موتور حرارتی ایده آل، 122 کیلوژول در دقیقه از بخاری به گاز و 30.5 کیلوژول در دقیقه از گاز به یخچال منتقل می شود. راندمان این موتور حرارتی ایده آل را محاسبه کنید.

راه حل . برای محاسبه بازده از فرمول استفاده می کنیم

η = (1 - Q 2 Q 1) ⋅ 100٪،

جایی که Q 2 - مقدار گرمایی که در هر چرخه از گاز به یخچال منتقل می شود. س 1 - مقدار حرارتی که در هر سیکل از بخاری به سیال کار (گاز) منتقل می شود.

بیایید فرمول را با تقسیم صورت و مخرج کسر بر زمان t تبدیل کنیم:

η = (1 - Q 2 / t Q 1 / t) ⋅ 100٪،

که در آن Q 2 /t نرخ انتقال حرارت از گاز به یخچال است (مقدار گرمایی که توسط گاز در هر ثانیه به یخچال منتقل می شود). Q 1 /t - میزان انتقال حرارت از بخاری به سیال کار (مقدار گرمایی که از بخاری به گاز در هر ثانیه منتقل می شود).

در شرایط مشکل، سرعت انتقال حرارت بر حسب ژول در دقیقه داده می شود. تبدیل آن به ژول بر ثانیه:

• از بخاری گازی -

Q 1 t \u003d 122 kJ / min \u003d 122 ⋅ 10 3 60 J / s.

• از گاز تا یخچال -

Q 2 t \u003d 30.5 کیلوژول / دقیقه \u003d 30.5 ⋅ 10 3 60 J / s.

راندمان این موتور حرارتی ایده آل را محاسبه کنید:

η = (1 − 30.5 ⋅ 10 3 60 ⋅ 60 122 ⋅ 10 3) ⋅ 100% = 75%.

مثال 11. راندمان موتور حرارتی که بر اساس چرخه کارنو کار می کند 25 درصد است. با افزایش دمای بخاری و کاهش 20 درصدی دمای یخچال چند برابر راندمان افزایش می یابد؟

راه حل . راندمان یک موتور حرارتی ایده آل که طبق چرخه کارنو کار می کند با فرمول های زیر تعیین می شود:

• قبل از تغییر دمای بخاری و یخچال -

η 1 = (1 - T 2 T 1) ⋅ 100٪،

که در آن T 1 دمای اولیه بخاری است. T 2 - دمای اولیه یخچال و فریزر؛

• پس از تغییر دمای بخاری و یخچال -

η 2 = (1 - T ' 2 T ' 1) ⋅ 100٪،

جایی که T' 1 - دمای جدیدبخاری، T ′ 1 = 1.2 T 1; T ′ 2 - دمای یخچال جدید، T 2 = 0.8 T 2 .

معادلات عوامل کارایی یک سیستم را تشکیل می دهند

η 1 = (1 - T 2 T 1) ⋅ 100٪، η 2 = (1 - 0.8 T 2 1.2 T 1) ⋅ 100٪، )

که باید با توجه به η 2 حل شود.

از معادله اول سیستم، با در نظر گرفتن مقدار η 1 = 25٪، نسبت دما را پیدا می کنیم.

T 2 T 1 \u003d 1 - η 1 100% \u003d 1 - 25% 100% \u003d 0.75

و جایگزین معادله دوم کنید

η 2 \u003d (1 - 0.8 1.2 ⋅ 0.75) ⋅ 100% \u003d 50%.

نسبت بازده مورد نظر برابر است با:

η 2 η 1 \u003d 50% 25% \u003d 2.0.

در نتیجه تغییر مشخص شده در دمای بخاری و یخچال موتور حرارتی منجر به افزایش ضریب راندمان به میزان 2 برابر خواهد شد.

واقعیت های مدرن شامل عملیات گسترده موتورهای حرارتی است. تلاش های متعدد برای جایگزینی آنها با موتورهای الکتریکی تاکنون شکست خورده است. مشکلات مربوط به تجمع برق در سیستم های خودمختاربا سختی زیاد حل می شوند.

با در نظر گرفتن استفاده طولانی مدت از آنها، هنوز مشکلات فناوری برای ساخت باتری های برقی مرتبط است. ویژگی های سرعتخودروهای برقی با خودروهای موتوری فاصله زیادی دارند احتراق داخلی.

اولین قدم برای ایجاد موتورهای هیبریدیمی تواند به میزان قابل توجهی کاهش دهد انتشارات مضردر کلان شهرها، حل مشکلات زیست محیطی.

کمی تاریخ

امکان تبدیل انرژی بخار به انرژی حرکتی در دوران باستان شناخته شده بود. 130 قبل از میلاد: هرون فیلسوف اسکندریه یک اسباب بازی بخار - aeolipil را به حاضران ارائه کرد. یک کره پر از بخار تحت تأثیر جت های خارج شده از آن شروع به چرخش کرد. این نمونه اولیه از مدرن توربین های بخاردر آن زمان برنامه را پیدا نکرد.

برای سال ها و قرن ها، رشد فیلسوف فقط یک اسباب بازی سرگرم کننده در نظر گرفته می شد. در سال 1629، D. Branchi ایتالیایی یک توربین فعال ایجاد کرد. بخار دیسک مجهز به تیغه را به حرکت در می آورد.

از آن لحظه توسعه سریع آغاز شد موتور بخار.

موتور گرمایی

تبدیل سوخت به انرژی برای حرکت قطعات ماشین آلات و مکانیزم ها در موتورهای حرارتی استفاده می شود.

قسمت های اصلی ماشین آلات: بخاری (سیستمی برای دریافت انرژی از خارج)، سیال کار (عمل مفیدی انجام می دهد)، یخچال.

بخاری به گونه ای طراحی شده است که اطمینان حاصل شود که سیال کار منبع کافی از انرژی داخلی را برای انجام کار مفید جمع کرده است. یخچال انرژی اضافی را از بین می برد.

مشخصه اصلی راندمان راندمان موتورهای حرارتی نامیده می شود. این مقدار نشان می دهد که چه بخشی از انرژی صرف شده برای گرمایش صرف انجام کارهای مفید می شود. هر چه راندمان بالاتر باشد، شغل سودآورترماشین، اما این مقدار نمی تواند از 100٪ تجاوز کند.

محاسبه بازده

اجازه دهید بخاری از خارج انرژی برابر Q 1 دریافت کند. بدنه کارکار A را انجام داد، در حالی که انرژی داده شده به یخچال Q 2 بود.

بر اساس تعریف، کارایی را محاسبه می کنیم:

η= A / Q 1 . ما در نظر می گیریم که A \u003d Q 1 - Q 2.

از اینجا، بازده موتور حرارتی، که فرمول آن به شکل η = (Q 1 - Q 2) / Q 1 = 1 - Q 2 / Q 1 است، به ما امکان می دهد نتایج زیر را بگیریم:

• راندمان نباید از 1 (یا 100%) تجاوز کند.
• برای به حداکثر رساندن این مقدار، یا افزایش انرژی دریافتی از بخاری یا کاهش انرژی داده شده به یخچال ضروری است.
• افزایش انرژی بخاری با تغییر کیفیت سوخت حاصل می شود.
• کاهش انرژی داده شده به یخچال، به شما این امکان را می دهد که به دست آورید ویژگی های طراحیموتورها

موتور حرارتی ایده آل

آیا می توان چنین موتوری ایجاد کرد که راندمان آن حداکثر (در حالت ایده آل برابر با 100٪) باشد؟ سعدی کارنو، فیزیکدان نظری فرانسوی و مهندس با استعداد، تلاش کرد تا پاسخ این سوال را بیابد. در سال 1824، محاسبات نظری او در مورد فرآیندهایی که در گازها اتفاق می افتد، عمومی شد.

ایده اصلی پشت ماشین کامل، می توانیم انجام فرآیندهای برگشت پذیر را در نظر بگیریم گاز ایده آل. ما با انبساط گاز به صورت همدما در دمای T 1 شروع می کنیم. مقدار گرمای مورد نیاز برای این کار Q 1 است. پس از اینکه گاز بدون تبادل حرارت منبسط شد، پس از رسیدن به دمای T 2، گاز به صورت همدما فشرده می شود و انرژی Q2 را به یخچال منتقل می کند. بازگشت گاز به حالت اولیه آدیاباتیک است.

راندمان یک موتور حرارتی ایده آل کارنو، زمانی که به طور دقیق محاسبه شود، برابر است با نسبت اختلاف دمای دستگاه های گرمایشی و سرمایشی به دمایی که بخاری دارد. به نظر می رسد: η=(T 1 - T 2)/ T 1.

راندمان احتمالی یک موتور حرارتی که فرمول آن این است: η= 1 - T 2 / T 1 فقط به دمای بخاری و کولر بستگی دارد و نمی تواند بیش از 100٪ باشد.

علاوه بر این، این نسبت به ما امکان می دهد ثابت کنیم که راندمان موتورهای حرارتی تنها زمانی که یخچال به دما می رسد می تواند برابر با واحد باشد. همانطور که می دانید این ارزش دست نیافتنی است.

محاسبات نظری کارنو امکان تعیین را فراهم می کند حداکثر بهره وریموتور حرارتی با هر طرحی

قضیه اثبات شده توسط کارنو به شرح زیر است. یک موتور حرارتی دلخواه تحت هیچ شرایطی قادر به داشتن ضریب بازدهی بیشتر از مقدار مشابه بازده یک موتور حرارتی ایده آل نیست.

نمونه ای از حل مسئله

مثال 1 اگر دمای بخاری 800 درجه سانتیگراد و دمای یخچال 500 درجه سانتیگراد کمتر باشد، بازده یک موتور حرارتی ایده آل چقدر است؟

T 1 \u003d 800 o C \u003d 1073 K، ∆T \u003d 500 o C \u003d 500 K، η -؟

طبق تعریف: η=(T 1 - T 2)/ T 1.

دمای یخچال به ما داده نمی شود، اما ∆T = (T 1 - T 2)، از اینجا:

η \u003d ∆T / T 1 \u003d 500 K / 1073 K \u003d 0.46.

پاسخ: راندمان = 46٪.

مثال 2 راندمان یک موتور حرارتی ایده آل را تعیین کنید اگر به دلیل کسب یک کیلوژول انرژی بخاری، کار مفید 650 ژ. اگر دمای مایع خنک کننده 400 کلوین باشد دمای بخاری موتور حرارتی چقدر است؟

Q 1 \u003d 1 kJ \u003d 1000 J, A \u003d 650 J, T 2 \u003d 400 K, η -?, T 1 \u003d?

در این مشکل، ما در مورد یک تاسیسات حرارتی صحبت می کنیم که بازده آن را می توان با فرمول محاسبه کرد:

برای تعیین دمای بخاری از فرمول راندمان یک موتور حرارتی ایده آل استفاده می کنیم:

η \u003d (T 1 - T 2) / T 1 \u003d 1 - T 2 / T 1.

پس از انجام تبدیل های ریاضی، به دست می آوریم:

T 1 \u003d T 2 / (1- η).

T 1 \u003d T 2 / (1- A / Q 1).

بیایید محاسبه کنیم:

η= 650 J / 1000 J = 0.65.

T 1 \u003d 400 K / (1- 650 J / 1000 J) \u003d 1142.8 K.

پاسخ: η \u003d 65٪، T 1 \u003d 1142.8 K.

شرایط واقعی

موتور حرارتی ایده آل با در نظر گرفتن فرآیندهای ایده آل طراحی شده است. کار فقط در فرآیندهای همدما انجام می شود، مقدار آن به عنوان ناحیه محدود شده توسط نمودار چرخه کارنو تعریف می شود.

در واقع، ایجاد شرایط برای فرآیند تغییر حالت گاز بدون تغییرات دما غیرممکن است. هیچ ماده ای وجود ندارد که تبادل حرارت با اجسام اطراف را حذف کند. فرآیند آدیاباتیک دیگر امکان پذیر نیست. در مورد انتقال حرارت، دمای گاز لزوما باید تغییر کند.

راندمان موتورهای حرارتی ایجاد شده در شرایط واقعی به طور قابل توجهی با راندمان موتورهای ایده آل متفاوت است. توجه داشته باشید که فرآیندهای در موتورهای واقعیبه قدری سریع اتفاق می افتد که تغییر در انرژی حرارتی داخلی ماده کار در فرآیند تغییر حجم آن را نمی توان با هجوم گرما از بخاری جبران کرد و به کولر بازگرداند.

سایر موتورهای حرارتی

موتورهای واقعی در چرخه های مختلف کار می کنند:

• چرخه اتو: فرآیند در حجم ثابت به صورت آدیاباتیک تغییر می کند و یک چرخه بسته ایجاد می کند.
• چرخه دیزل: ایزوبار، آدیابات، ایزوکر، آدیابات;
• فرآیندی که در فشار ثابت اتفاق می افتد با یک آدیاباتیک جایگزین می شود و چرخه را می بندد.

ایجاد فرآیندهای تعادلی در موتورهای واقعی (برای نزدیک کردن آنها به موتورهای ایده آل) تحت شرایط فن آوری پیشرفتهممکن به نظر نمی رسد راندمان موتورهای حرارتی حتی با در نظر گرفتن همین موضوع بسیار کمتر است شرایط دماییمانند یک نصب حرارتی ایده آل.

اما نقش محاسبه شده را کاهش ندهید فرمول های بهره وریزیرا نقطه شروع در روند کار بر روی افزایش راندمان موتورهای واقعی می شود.

راه های تغییر کارایی

هنگام مقایسه موتورهای حرارتی ایده آل و واقعی، شایان ذکر است که دمای یخچال دومی نمی تواند هیچ باشد. معمولاً جو را یخچال می دانند. دمای جو را فقط در محاسبات تقریبی می توان اندازه گیری کرد. تجربه نشان می دهد که دمای مایع خنک کننده با دمای گازهای خروجی در موتورها برابر است، همانطور که در موتورهای احتراق داخلی (موتورهای احتراق داخلی به اختصار) چنین است.

ICE رایج ترین موتور حرارتی در جهان ما است. راندمان یک موتور حرارتی در این مورد به دمای ایجاد شده توسط سوخت سوزان بستگی دارد. تفاوت اساسییخ از موتورهای بخار ادغام عملکرد بخاری و سیال کار دستگاه در مخلوط هوا و سوخت. در حال سوختن، مخلوط باعث ایجاد فشار بر روی قسمت های متحرک موتور می شود.

افزایش دمای گازهای کار با تغییر قابل توجه خواص سوخت حاصل می شود. متأسفانه انجام این کار به طور نامحدود امکان پذیر نیست. هر ماده ای که محفظه احتراق موتور از آن ساخته شده باشد، نقطه ذوب خاص خود را دارد. مقاومت حرارتی چنین موادی ویژگی اصلی موتور و همچنین توانایی تأثیر قابل توجهی بر راندمان است.

مقادیر راندمان موتور

اگر دمای بخار کاری که در ورودی آن 800 کلوین و گاز خروجی آن 300 کلوین است را در نظر بگیریم، بازده این دستگاه 62 درصد است. در واقع، این مقدار از 40٪ تجاوز نمی کند. چنین کاهشی به دلیل تلفات حرارتی در هنگام گرم کردن محفظه توربین رخ می دهد.

بالاترین مقدار احتراق داخلی از 44٪ تجاوز نمی کند. افزایش این ارزش موضوعی در آینده نزدیک است. تغییر خواص مواد، سوخت مشکلی است که روی آن کار می شود بهترین ذهن هابشریت.